Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 12
Если источник или испаритель имеет сферическую форму, то испаренное вещество равномерно распределяется на поверхности шара, описанного из центра сферического испарителя. Тогда можно показать, что 
где q' — количество конденсата, приходящееся на единицу площади элемента dF', расположенного в любом месте плоскости конденсации; q0— количество конденсата, приходящееся на единицу площади элемента dF0, расположенного в точке касания плоскости со сферой, описанной из центра испарителя:
Здесь ф (Q — функция распределения, которая имеет чисто геометрическое происхождение.
При средней величине интенсивности конденсации gK распределение осевших на охлаждаемой поверхности паров (gK)j может быть представлено в массовых единицах в виле
где >с — постоянный размерный коэффициент.
Если среднее значение функции ср (Q обозначим tp (Q, то
(65)
ср (Q можно определить по выражению
(66)
где £0 — значение £ в точке, где ср (Q становится пренебрежимо малой величиной.
Из уравнений (65) и (66) получим
Массовая скорость конденсации в условиях высокого вакуума выражается следующим образом:
Распределение конденсата на поверхности в молекулярно-вязкостном и вязкостном режимах течения. В высоком вакууме аргумент функции распределения £ определяется геометрическими величинами. Однако это справедливо только для молекулярного режима течения. С увеличением давления пара в объеме конденсатора, с изменением его температурных характеристик вид функции распределения зависит также и от термодинамических параметров.
Основной поток пара, идущий от источника, рассеивается как из-за столкновений молекул пара в потоке между собой, так и из-за обратного потока, создаваемого спонтанным испарением. В результате такого рассеивания увеличивается поверхность, занимаемая конденсатом, по сравнению с условиями высокого вакуума. Если изменяется температура поверхности конденсации Гст, то с увеличением температуры рк приближается к рс, и часть адсорбированных на стенке молекул снова отражается. Это вызывает рассеяние молекул пара, и в результате площадь, занимаемая конденсатом,
увеличивается. Все эти рассуждения полностью подтверждены экспериментально [87].
В высоком вакууме количество пара, попадающее на элементарную площадку от источника,
и это количество пара полностью конденсировалось на площадке dF0. Далее выбирали площадку dF0 на расстоянии / от dF0, и на нее поступало такое же
Другие части:
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 1
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 2
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 3
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 4
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 5
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 6
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 7
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 8
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 9
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 10
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 11
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 12