Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 11
Удовлетворительное совпадение штриховой линии с зависимостью, выражаемой уравнением этим, позволяет сделать вывод: молекулы, спонтанно испаряющиеся с поверхности льда, не успели образовать «законченную металлическую решетку, имеют относительно слабые связи и энергия их
взаимодействия (U) приблизительно в 2 раза меньше энергии, которая приходится на долю одной молекулы льда (2(7), находящейся во внутреннем поле сил. Таким образом, величина О в уравнении (54) не есть энергия испа-
рения, приходящаяся на долю одной молекулы во внутреннем поле, но это потенциальная энергия взаимодействия двух молекул (а во внутреннем поле на каждую молекулу действуют четыре ближайшие к ней молекулы).
На рис. 22 даны кривые объемной скорости конденсации, приходящейся на единицу эффективной поверхности, в зависимости от давления поступающего пара, построенные по уравнению (61) для цилиндрического конденсатора диаметром 1 см при разных значениях гст.
отношения
На рис. 22 видно, что с увеличением рс, а следовательно, с уменьшением кривые, построенные для разных температур поверхности
Pc
конденсации tCT, совпадут. Например, при —196 и —74° С кривые сливаются, начиная со значений рс = 0,1 мм рт. ст.
Левая ветвь кривых растет в результате увеличения множителя
который практически равен единице, как только кривые достигли максимума; падение правой ветви кривых объясняется уменьшением коэффициента затвердевания с приближением к тройной точке.
Из рис. 22 видно, что уравнение f = аг представляет собой огибающую семейства кривых, характеризующих скорость конденсации на единице поверхности. 
Если объемную скорость конденсации SK, приходящуюся на единицу эффективной поверхности, переведем в массовую, то получим выражение интенсивности конденсации gK в г/(см2ч).
Без учета сопротивления вакуумных коммуникаций между сублиматором и конденсатором интенсивность процесса конденсации в твердое состояние можно выразить уравнением
где р — атмосферное давление; v— удельный объем водяного пара при атмосферном давлении.
Подставляя SK из формулы (61), получим 
Распределение конденсата на поверхности в условиях высокого вакуума.
В условиях высокого вакуума, когда средняя длина свободного пробега достигает нескольких метров, испарившиеся атомы металла движутся в виде молекулярного пучка, и большинство испаренных атомов совершает путь от источника испарения до поверхности конденсата без столкновений. На основе аналогии между молекулярным потоком пара металла и световым потоком Векшинским были найдены закономерности, управляющие распределением конденсата на охлаждаемой поверхности в условиях высокого вакуума.
Другие части:
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 1
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 2
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 3
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 4
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 5
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 6
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 7
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 8
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 9
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 10
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 11
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 12